散裝固體顆粒物料流動(dòng)測試方法

目前國內(nèi)測試粉體的流動(dòng)性能力采用的都是比較傳統(tǒng)的定量分析，這種方法對研究性的科研部門來說，數(shù)據(jù)太過于表面，無法對粉體本身的內(nèi)在性質(zhì)進(jìn)行深入分析，本文將為廣大粉體從業(yè)者或者研究性機(jī)構(gòu)提供新的上通用的粉體分析方法

通過對粉體的流動(dòng)函數(shù)，內(nèi)摩擦角，壁摩擦角及體積密度這個(gè)四個(gè)函數(shù)的分析來描述粉體的流動(dòng)能力及分析粉體的潛在性質(zhì).

本測試方法涵蓋了用于測量散裝固體在連續(xù)流動(dòng)和儲(chǔ)存后靜止兩者之中的無側(cè)限屈服強(qiáng)度的設(shè)備和程序。此外,包括測量內(nèi)耗,堆積密度,和各種壁面壁摩擦。

此信息常見的用于設(shè)計(jì)儲(chǔ)物箱和料斗,以防止由于結(jié)拱和鼠拱而流動(dòng)停止,包括坡度和料斗壁光滑度以提供質(zhì)量流量。這種設(shè)備的結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)參數(shù)也可來源于這些數(shù)據(jù)。

定義:

1.1內(nèi)摩擦角

1.2壁摩擦角-壁剪切應(yīng)力與壁正應(yīng)力比率的反正切。

1.3料倉－盛放散裝固體的箱子或容器,通常由一個(gè)垂直的圓筒帶一個(gè)會(huì)聚功能的料斗組成。有時(shí)被稱為筒倉,料坑或電梯。

1.4堆積密度--散裝固體數(shù)量除以其總體積的質(zhì)量。

1.5散裝固體－由足夠數(shù)量的固體顆粒組成其特性是顆粒堆整體的特性而不是每單個(gè)顆粒的特性。它也可以稱為顆粒材料,微粒固體或粉末。例如糖、面粉和礦石。

1.6料坑－料倉的同義詞,但有時(shí)理解為料倉不帶任何或料斗頂部只有一個(gè)小的垂直部分。

1本試驗(yàn)方法屬于ASTM委員會(huì)D18對土壤和巖石的管轄和小組委員會(huì)D18.24直接負(fù)責(zé)粉末和散裝固體的特性和處理。1997年5月10日批準(zhǔn)的現(xiàn)行版。1998年10月出版。

2這種方法是基于“利用Jenike剪切盒固體顆粒的標(biāo)準(zhǔn)剪切試驗(yàn)技術(shù)”，歐洲化學(xué)工程聯(lián)合會(huì)工作組對顆粒固體力學(xué)上的報(bào)告。版權(quán)由化學(xué)工程師學(xué)會(huì)和歐洲化學(xué)工程聯(lián)合有。

1.7固結(jié)-增大散裝固體強(qiáng)度的過程。

1.8有效摩擦角--由Jenike定義的有效屈服軌跡的傾斜角（EYL）。

1.9有效屈服軌跡（EYL）－直線通過正應(yīng)力的原點(diǎn),t-平面，并與穩(wěn)定狀態(tài)的莫爾圓相切,符合給定堆積密度的散裝固體的穩(wěn)態(tài)流動(dòng)條件。

1.10電梯,料倉的同意詞。常用于糧食產(chǎn)業(yè)。

1.11失敗(散裝固體的)－過度固結(jié)的散裝固體塑性變形受到剪切,導(dǎo)致膨脹和強(qiáng)度降低。

1.12流、穩(wěn)態(tài)－臨界狀態(tài)時(shí)散裝固體的連續(xù)塑性變形。

.1.13流函數(shù)、FF－特定散裝固體的無側(cè)限屈服強(qiáng)度和主要固結(jié)應(yīng)力的關(guān)系曲線。

1.14粒狀材料－散裝固體的同義詞。

1.15料斗－料倉結(jié)構(gòu)的融合部分。

1.16主要固結(jié)應(yīng)力－由穩(wěn)態(tài)流的莫爾應(yīng)力圓產(chǎn)生的大主應(yīng)力。莫爾應(yīng)力圓相切于有效屈服軌跡。

1.17莫爾應(yīng)力圓－圖形表示正應(yīng)力和剪切應(yīng)力坐標(biāo)系中的應(yīng)力狀態(tài)，即正應(yīng)力，t-平面。

1.18正應(yīng)力－通常作用于要求平面的應(yīng)力。

1.19固體顆粒－散裝固體的同義詞。

1.20粉末－散裝固體的同義詞,特別是當(dāng)散裝固體的顆粒非常精細(xì)。

1.21筒倉－料倉的同義詞。

.1.22剪切應(yīng)力T-平行作用于平面表面的應(yīng)力。

1.23剪切試驗(yàn)－此實(shí)驗(yàn)通過施加不同狀態(tài)的應(yīng)力和壓力來確定散裝固體的流動(dòng)性。

1.24剪切試驗(yàn)機(jī)－進(jìn)行剪切測試的儀器。

1.25內(nèi)摩擦?xí)r間角－切點(diǎn)的時(shí)間屈服軌跡與經(jīng)過原點(diǎn)的莫爾應(yīng)力圓的傾斜角。2.1.26時(shí)間屈服軌跡－在一定時(shí)間內(nèi)給定的正應(yīng)力情況下，散裝固體的屈服軌跡已保持休止一段時(shí)間。

1.27無側(cè)限屈服強(qiáng)度－莫爾應(yīng)力圓的大主應(yīng)力相切于小主應(yīng)力為零的屈服軌跡。

1.28壁正應(yīng)力－ 封閉器壁上出現(xiàn)的正應(yīng)力。

1.29壁剪切應(yīng)力－封閉器壁上出現(xiàn)的剪切應(yīng)力。

1.30壁屈服軌跡－壁剪切應(yīng)力與壁正應(yīng)力的關(guān)系曲線。壁摩擦角由壁屈服軌跡獲得，為壁剪切應(yīng)力與壁正應(yīng)力比率的反正切。

1.31屈服軌跡－失效時(shí)剪切應(yīng)力與正應(yīng)力的關(guān)系曲線。屈服軌跡(YL)有時(shí)被稱為瞬時(shí)屈服軌跡來區(qū)分于時(shí)間屈服軌跡。

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