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（1）電滯回線鐵電體的極化隨外電場(chǎng)的變化而變化，但電場(chǎng)較強(qiáng)時(shí)，極化與電場(chǎng)之間呈非線性關(guān)系。

在電場(chǎng)作用下新疇成核長(zhǎng)，疇壁移動(dòng)，導(dǎo)*化轉(zhuǎn)向，在電場(chǎng)很弱時(shí)，極化線性地依賴(lài)于電場(chǎng)見(jiàn)圖1，此時(shí)可逆的疇壁移動(dòng)成為不可逆的，極化隨電場(chǎng)的增加比線性段快。當(dāng)電場(chǎng)達(dá)到相應(yīng)于B點(diǎn)值時(shí)，晶體成為單疇，極化趨于飽和。電場(chǎng)進(jìn)一步增強(qiáng)時(shí)，由于感應(yīng)極化的增加，總極化仍然有所增大（BC段）。如果趨于飽和后電場(chǎng)減小，極化將循CBD段曲線減小，以致當(dāng)電場(chǎng)達(dá)到零時(shí)，晶體仍保留在宏觀極化狀態(tài)，線段OD表示的極化稱(chēng)為剩余極化。將線段CB外推到與極化軸相交于E，則線段OE為飽和自發(fā)極化P_S。如果電場(chǎng)反向，極化將隨之降低并改變方向，直到電場(chǎng)等于某一值時(shí)，極化又將趨于飽和。這一過(guò)程如曲線DFG所示，OF所代表的電場(chǎng)是使極化等于零的電場(chǎng)，稱(chēng)為矯頑場(chǎng)E_C。電場(chǎng)在正負(fù)飽和度之間循環(huán)一周時(shí)，極化與電場(chǎng)的關(guān)系如曲線CBDFGHC所示此曲線稱(chēng)為電滯回線。

電滯回線可以用圖2的裝置顯示出來(lái)（這就是著名的Sawyer-Tower電路)，以電晶體作介質(zhì)的電容C_x上的電壓V_x。是加在示波器的水平電極板上，與C_x串聯(lián)一個(gè)恒定電容C_y，（即普通電容），C_y上的電壓V_y加在示波器的垂直電極板上，很容易證明V_y與鐵電體的極化強(qiáng)度P成正比，因而示波器顯示的圖象，縱坐標(biāo)反映P的變化，而橫坐標(biāo)V_x與加在鐵電體上外電場(chǎng)強(qiáng)成正比，因而就可直接觀測(cè)到P-E的電滯回線。

下面證明V_y和P的正比關(guān)系，因

 =

式中w為圖中電源V的角頻率；C_x為鐵電體的介電常數(shù)，為真空的介電常數(shù)，s為平板電容C_x的面積，d為平行平板間距離，代入上式得：

式中為圖中電源V的角頻率；Cx=，為鐵電體的介電常數(shù)，₀為真空的介電常數(shù)，s為平板電容C_x的面積，d為平行平板間距離，代入上式得：

根據(jù)電磁線

             P=

對(duì)于鐵電體，，故有后一近似等式，代入上式

因S與，故

因S與，故。